Quasiturbine pour vapeur nucléaire, énergie nucléaire et électricité nucléaire

Quasiturbine pour vapeur nucléaire,
énergie nucléaire et électricité nucléaire

Pour une efficacité énergétique thermique supérieure à 50% !
Comme l'eau exige une grande quantité de chaleur latente de vaporisation,
(qui n'est généralement pas récupérée dans le condenseur ou en air libre dans les circuits ouverts),
l'opération avec de la vapeur saturée donne toujours une faible efficacité (5 %) (à moins de co-génération),
étant donné l'important volume d'eau qu'il faut alors vaporiser pour maintenir la pression.
Bien que la Quasiturbine puisse accepter de la vapeur saturée,
il n'est pas souhaitable pour raison d'efficacité énergétique
que cette vapeur demeure saturée durant tout son cycle.
En fait, dans toutes les machines thermiques à détente (dont la Quasiturbine est l'une des plus efficace),
l'augmentation d'efficacité thermique est liée à la surchauffe de la vapeur
(sans avoir à en augmenter la pression),
puisqu'on obtient alors le même effet de pression avec moins de molécules,
d'où une réduction considérable de la quantité d'eau à vaporiser
(... et une économie d'énergie correspondante en chaleur latente).
Avec une importante surchauffe,
l'efficacité des machines à vapeur peut atteindre et même dépasser le 50% ...
(La surchauffe pouvant se faire dans les conduits, ou dans la Quasiturbine elle-même).

Quasiturbine Modèle QT50AC (Avec Chariot)
Assumant un différentiel de pression de 500 lb/po.ca., ce graphique donne pour chaque rpm :
le couple moteur, la puissance et de débit géométrique à l'entrée.
Ces résultats peuvent être ajustés linéairement pour d'autres différentiels de pression.
En pratique, diviser par 2 le couple et la puissance pour tenir compte du facteur de forme.

L'utilisation de ce graphique pour extrapoler hypothétiquement les grandes unités à vapeur
ayant un différentiel de pression de 33 bars (500 lb/po.ca.) et une révolution réduite à 1800 RPM donnerait
(Pas encore de données expérimentales disponibles) :

Puissance sur l'arbre

Diamètre du rotor

Épaisseur du rotor

50 kW (70 CV)

0,4 MW (530 CV)

3 MW (4 000 CV)

25 MW (33 000 CV)

200 MW (260 000 CV)

13 cm (5 pouces)

25 cm (10 pouces)

53 cm (21 pouces)

1 m (3,5 pieds)

2 m (7 pieds)

5 cm (2 pouces)

10 cm (4 pouces)

20 cm (8 pouces)

41 cm (16 pouces)

82 cm (32 pouces)

Notez que dans le mode à 4 temps à combustion interne, la Quasiturbine produit environ 1/8 de la puissance indiquée,
augmentant avec le RPM maximum.
En pratique, diviser par 2 le couple et la puissance pour tenir compte du facteur de forme.

Quasiturbine for Cold Fusion Heat ?

Super abundant vacancies 3-bodies fusion explanation !
(Reported by Kemykle Kemykle@hotmail.com - September 2003)

Recent results in metallurgy and hydrogen storage in palladium and other metals
suggest that several deuterium atoms can be squeezed closer together in vacancies than in deuterium molecules.
This suggests a possible mechanism for cold fusion which lies within the framework of present-day physics.

Super abundant vacancies filled with hydrogen (deuterium) occur in
many transition period metals (palladium, iron, nickel, copper) at high temperature and hydrogen pressure.
This has been shown by the group of Fukai, a major authority on hydrogen in metals;
the superabundant phase seems to be the thermodynamically stable phase under these conditions.
Under ordinary laboratory conditions super abundant vacancies form when metals are deposited electrolytically.
In some cases the hydrogen filled vacancies form a regular lattice like the Cu3Au lattice: Ni3Vac,
that can be observed by x-ray diffraction. There are large disagreements about how many
hydrogen/deuterium can sit in such a vacancy of about 10 cubic-angstroms, and how close they can sit together.
The classical opinion is 6 deuteriums, sitting further from each other
than in the deuterium molecule (Nordlander et al. 1989);
more recent research suggests 2 or 3 (4) deuteriums.
However, 3 D's should sit only 0.32 angstrom,
and 4 deuteriums only 0.25 angstroms from each other (Tateyama and Ohno 2003)??

It is known that if two deuterons are placed within 0.1 angstrom
of each other the fusion rate would be about one million per sec per mole (Cottingham 1989).
It is also known that that three-body boson (efimov) interactions can have longer range than two boson interactions.
Deuterium filled super abundant vacancies would open up for multibody fusion
as suggested by Takahashi of Osaka University (Isobe, Takahashi 2002) according to the following schemes:
D + D + D -> helium-4 + D, D + D + D -> tritium + helium-3, and D + D + D + D -> 4-helium + 4-helium.
The multibody fusion hypothesis explains rather neatly the
observations that cold fusion yields mainly helium-4, much less tritium and almost no neutrons.
The super abundant vacancy hypothesis explains the long lagphases before cold fusion is observed,
and it explains why cold fusion is best observed when palladium is deposited
electrolytically together with deuterium as observed by Miles (lenr-canr site).

This could be applied to the ultrasound fusion experiments in deuterated acetone where there is no lattice.
Perhaps there is a possibility in the experiments in D2O if palladium or titanium metal is present.

References: http://lenr-canr.org .
Fukai, Y. (2003) J. Alloys Compounds 356-357, 263-269.
Cottingham (1989) J. Physics G. 15, L157.
Nordlander et al. (1989) Phys. Rev. B. 40, 1990-1992,
Tateyama and Ohno (2003), Phys. Rev. B 67, 174105.
Isobe Takahashi et al (2002) Japn. J. Appl. Physics 41, 1546-1556.

Il reviendra à la Quasiturbine de transformer toute cette énergie thermique en électricité !